Младшие актиниды |
Здравствуйте, гость ( Вход | Регистрация )
Младшие актиниды |
9.11.2016, 9:18
Сообщение
#1
|
|
Ветеран форума Группа: Patrons Сообщений: 1 233 Регистрация: 24.8.2016 Пользователь №: 34 367 |
Если я правильно понимаю, самый паскудный из всех миноров -америций. Можно ли его сжигать в БН и что получится на выходе?
|
|
|
9.11.2016, 13:57
Сообщение
#2
|
|
Модератор Группа: Clubmen Сообщений: 25 036 Регистрация: 16.1.2007 Из: Обнинск Пользователь №: 4 |
Продолжим.
Прикинем на пальцах. Данные из БНВБ-78 по микросечениям 241Am: группа 1 (6,5-10,5 МэВ) - захват 0,022 бн - деление 2,41 бн группа 4 (1,4-2,5 МэВ) - захват 0,1 бн - деление 1,97 бн группа 26 (тепловая точка) - захват 576,4 бн - деление 3,2699 бн То есть, два крайних интервала по энергии и один, в который попадает средняя энергия спектра деления (идеальный быстрый реактор). Тепловая точка - соответственно, идеальный тепловой реактор. Так как расчёты оценочные, то примем (отбросим единицы, оставим только порядки): - плотность потока нейтронов в тепловом реакторе 10^13 н/см2/c - плотность потока нейтронов в быстром реакторе 10^15 н/см2/c А теперь получим скорости реакций захвата для всех трёх групп (плотность потока * микросечение захвата): - группа 1 - 2,2e13 захватов в секунду; - группа 4 - 1e14 захватов в секунду; - группа 26 - 5,76e15 захватов в секунду. То есть, активнее всего образование 242Am (обоих изомеров) происходит в идеальном тепловом реакторе, в котором все нейтроны собрались в тепловой точке. По-хорошему, надо считать далее. Надо учесть, что: - деление 241Am играет нам на руку в плане обогащения облучённого образца по 242mAm, потому что поделившийся америций перестаёт быть америцием и может быть отделён от итогового продукта средствами радиохимии; - 242mAm будет также неплохо выгорать, а не только накапливаться. То есть, надо добавить ещё данные по сечениям 242mAm, по-хорошему записать два дифура, решить (громко сказано, решение известно, сумма экспонент) и далее посмотреть, как это изменит предварительный вывод про преимущество теплового реактора. |
|
|
9.11.2016, 17:54
Сообщение
#3
|
|
Завсегдатай Группа: Haunters Сообщений: 562 Регистрация: 4.7.2014 Из: Moscow Пользователь №: 34 011 |
Спасибо!
То есть, активнее всего образование 242Am (обоих изомеров) происходит в идеальном тепловом реакторе, в котором все нейтроны собрались в тепловой точке. Это я понял, но исходно я спрашивал чуть-чуть про другое. Зависит ли процент образующегося изомера от энергии нейтрона, или 13% всегда, ну, допустим, скорость наработки не так важна, как доля возбуждённого изомера. Можно, конечно, дать полежать, чтобы основное состояние распалось, потом почистить. Но хочется, чтобы и извлечённый сразу содержал побольше изомера. Надо учесть, что: - деление 241Am играет нам на руку в плане обогащения облучённого образца по 242mAm, потому что поделившийся америций перестаёт быть америцием и может быть отделён от итогового продукта средствами радиохимии; - 242mAm будет также неплохо выгорать, а не только накапливаться. То есть, надо добавить ещё данные по сечениям 242mAm, по-хорошему записать два дифура, решить (громко сказано, решение известно, сумма экспонент) и далее посмотреть, как это изменит предварительный вывод про преимущество теплового реактора. Ну, эти соображения вряд ли победят вывод о преимуществе теплового реактора по образованию обоих 242 вместе, но доля изомера может ли быть больше (в разы, хотя бы, в два раза) в быстром реакторе? Или, если не в быстром, то, может, эпитепловом? |
|
|
Текстовая версия | Сейчас: 25.9.2024, 17:20 |